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质量的起源 (四)
- 卢昌海 -
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九. 量子色动力学
与 Goldstone、 Higgs 等人在对称性自发破缺方面的研究几乎同时， 物理学家们在研究强相互作用上也取得了重大进展。
1961 年， 美国物理学家 Murray Gell-Mann (1929-) 与以色列物理学家 Yuval Ne'eman (1925-2006) 彼此独立地提出了强子分类的 SU(3)
模型[注一]。 这一模型不仅对当时已知的强子给出了很好的分类， 而且还预言了当时尚未发现的粒子，
比如 Ω-[注二]。 但这一模型有一个显著的缺陷， 那就是 SU(3) 的基础表示
(foundamental representation) 似乎不对应于任何已知的粒子。 1964 年， Gell-Mann 与美国物理学家 George Zweig (1937-)
提出了夸克 (quark) 模型， 将夸克作为 SU(3) 基础表示所对应的粒子，
强子则被视为是由夸克组成的复合粒子[注三]。
在夸克模型中， 为了给出正确的强子性质， 夸克必须具有实验上从未发现过的量子数， 比如分数电荷，
这在当时是令人不安的。 对此， Gell-Mann 也深感困惑， 只能用 “夸克存在但不是真实的”
(they exist but are not real) 这样诡异的语言来搪塞。 夸克模型的另一个麻烦是，
夸克是费米子， 而某些强子却似乎包含三个处于同一量子态的夸克， 从而违反了 Pauli 不相容原理 (Pauli exclusion principle)。
关于这一点， 1965 年美国物理学家 Oscar W. Greenberg (1932-)、 韩国物理学家 Moo-Young Han (1934- ) 和 Nambu
先后提出了一个解决方案， 那就是引进一个新的三值量子数以保证那些夸克具有不同的量子态。 Nambu
甚至粗略地设想了以这一量子数为基础构造 Yang-Mills 理论， 但这些工作并未引起重视。 1972 年，
Gell-Mann 等人在实验的引导下重新考虑了这一被 Gell-Mann 称之为色荷 (color) 的新量子数，
以及以之为基础的 Yang-Mills 理论。 这一理论被称为了量子色动力学。 由于色荷是一个三值量子数，
因此量子色动力学的规范群被选为了 SU(3)。
在量子色动力学的发展过程中， 20 世纪 60 年代末的一系列所谓 “电子-核子深度非弹性散射”
(deep-inelastic electron-nucleon scattering) 实验起了很大的作用。
这些实验不仅证实了核子内部存在着点状结构， 而且还显示出这些点状结构之间的相互作用在高能——即近距离——下会变弱。
这些点状结构被美国物理学家 Richard Feynman (1918-1988) 称为 “部分子” (parton)， 它们中的一部分后来被证实就是夸克
(另一部分是后面会提到的胶子)， 而部分子之间的相互作用在高能——即近距离——下变弱的行为则被称为渐近自由 (asymptotic freedom)。
渐近自由为实验上从未观测到孤立夸克这一事实提供了一种很好的说明： 那就是当夸克彼此远离时，
它们之间的相互作用会越来越强， 最终从真空中产生出足以中和它们所带色荷的粒子。
我们在实验上能够分离出的任何粒子——比如强子——都只能是这种色荷中和之后的产物，
而不可能是孤立的夸克[注四]。 由于这一原因，
渐近自由很快被视为描述夸克相互作用的理论所必须具备的性质。
1973 年， 美国物理学家 Hugh David Politzer (1949-)、 Frank Wilczek (1951-) 和 David Gross (1941-) 等人发现 Yang-Mills
理论具有渐近自由性质[注五]。 在当时已知的所有四维可重整场论中，
Yang-Mills 理论是唯一具备这一性质的理论， 这对 Gell-Mann 等人提出的量子色动力学是一个很强的支持。
那时侯， 人们对 Yang-Mills 理论本身的研究也已取得了系统性的进展： 1967 年， 苏联物理学家 Ludvig Faddeev (1934-)
和 Victor Popov (1937-1994) 完成了 Yang-Mills 理论的量子化； 1971 年，
荷兰物理学家 Gerard 't Hooft (1946-) 证明了 Yang-Mills 理论的可重整性。
在这一系列工作的基础上， 量子色动力学顺理成章地成为了标准模型中描述强相互作用的基本理论。
这一理论中对应于 SU(3) 生成元的八个载力子被称为胶子 (gluon)， 它们都是无质量的。
看到这里， 有些读者可能会问： 我们是不是离题了？ 量子色动力学中总共只有两类粒子： 胶子与夸克。
其中胶子是无质量的， 而夸克虽然有质量，
但其质量——与标准模型中其它费米子的质量一样——却是由电弱统一理论中的规范对称性自发破缺产生的，
与量子色动力学无关。 既然如此， 量子色动力学与质量起源这一主题又能有什么关系呢？
应该说， 这是一个很合理的疑问。 但量子色动力学的奇妙之处就在于， 它形式上异常简洁——一个简简单单的规范群，
一个平平常常的耦合常数， 差不多就是全部的家当——但内涵却惊人地丰富。 它宛如一坛绝世的佳酿， 越品就越是回味无穷。
在谈论质量起源问题的时侯， 人们往往把注意力放在 Higgs 机制及包含 Higgs 机制的电弱统一理论上——因为
Higgs 机制在登场伊始就打出了质量产生机制的响亮广告。 但事实上我们将会看到，
看似与质量起源问题无关的量子色动力学对这一问题有着非常独特而精彩的回答，
而且从某种意义上讲， 这一回答才是标准模型范围内的最佳回答。
我们先来看看量子色动力学的 Lagrangian：
L = -(1/2)Tr(GμνGμν) +
Σq(iγμDμ - mq)q
其中 q 为夸克场；
Gμν = ∂μAν - ∂νAμ
- ig[Aμ, Aν] 为规范场强； Dμ = ∂μ
- igAμ 为协变导数； Aμ 为规范势； mq 为夸克 q 的质量；
g 为耦合常数； 式中的求和遍及所有的夸克种类。 自然界已知的夸克种类——也称为 “味” (flavor)——共有六种。
其中 u (上夸克)、 d (下夸克)、 s (奇夸克) 被称为轻夸克， 质量分别约为 2.3 MeV、 4.8 MeV 和
95 MeV； c (粲夸克)、 b (底夸克)、 t (顶夸克) 被称为重夸克， 质量分别约为 1.3 GeV、 4.2 GeV 和 173 GeV。 这其中轻夸克的质量是在约
2 GeV 的能标上定义的， 重夸克的质量则是在其自身质量标度上定义的[注六]。
这些质量参数本身在标准模型范围内是不能约化的，
但由这些夸克所组成的强子的性质， 在很大程度上可以由量子色动力学来描述， 这其中就包括强子的质量。
在接下来的几节中， 我们就来看一下量子色动力学对强子质量的描述，
以及这种描述在何种意义上可以被视为是对质量起源问题的回答。
十. 同位旋与手征对称性
我们知道， 可见物质的质量主要来自于质子和中子， 其中质子由两个 u 夸克及一个 d
夸克组成， 而中子由一个 u 夸克及两个 d 夸克组成。 在下面的叙述中， 我们将只考虑这两种夸克。
由于这两种夸克的质量远小于包括质子和中子在内的任何强子的质量， 作为近似， 我们先忽略它们的质量。
这时量子色动力学的 Lagrangian 为：
L = -(1/2)Tr(GμνGμν) +
iuγμDμu +
idγμDμd
显然 (请读者自行验证)， 这一 Lagrangian 在以下两个整体 SU(2) 变换：
ψ → exp(-itaθa)ψ;
ψ → exp(-iγ5taθa)ψ
下是不变的。 这其中 ψ=(u, d)T， ta 是 SU(2) 的生成元 (即 Pauli 矩阵的 1/2)。
这两个存在于 u 夸克和 d 夸克之间的对称性分别被称为同位旋对称性与手征对称性 (chiral symmetry)， 记为 SU(2)V
与 SU(2)A。 这其中同位旋对称性 SU(2)V 只要夸克质量彼此相等 (不一定要为零) 就存在，
而手征对称性 SU(2)A 只有在夸克质量全都为零时才具有 (这一情形因此而被称为手征极限)。
这一点与我们在 第六节 中提到的无质量量子电动力学的手征对称性类似。
除此之外， 这一 Lagrangian 还存在一个显而易见的整体 U(1)V 对称性， 它对应于重子数守恒，
与夸克是否有质量， 以及质量是否彼此相等都无关。
综合起来， 忽略夸克质量的上述 Lagrangian 具有整体
SU(2)V×SU(2)A×U(1)V 对称性[注七]。
在这些对称性中， 同位旋对称性 SU(2)V 与手征对称性 SU(2)A 所对应的守恒流分别为：
Vμa = ψγμtaψ;
Aμa =
ψγμγ5taψ
显然， 在宇称变换下， Vμa 是矢量 (vector)， Aμa 则是轴矢量 (axial
vector)。 他们对应的荷 (QV)a=∫V0ad3x
与 (QA)a=∫A0ad3x 分别为标量 (scalar) 及赝标量
(pseudoscalar)[注八]。
如果同位旋与手征对称性都是严格的对称性， 那么 (QV)a
将生成强子谱中自 20 世纪 60 年代起逐步引导人们发现量子色动力学的同位旋对称性；
而 (QA)a 则将生成所谓的手征对称性， 它要求每一个强子都伴随有自旋、
重子数及质量与之相同， 而宇称却相反的粒子——那样的对称性在强子谱中并未被发现过。
对此， 最容易想到的解释是： 由于 u 夸克和 d 夸克实际上并不是无质量的， 因此手征对称性本就不可能严格成立。
事实上， 不仅手征对称性不可能严格成立， 由于 u 夸克和 d 夸克的质量彼此不同， 连同位旋对称性也不可能严格成立。
但是， 考虑到 u 夸克和 d 夸克的质量相对于强子质量是如此之小， 相应的对称性在强子谱中似乎起码应该近似地存在。
对于同位旋对称性来说， 情况的确如此 (否则就不会有早年那些强子分类模型了)[注九]。
但手征对称性却哪怕在近似意义上也根本不存在。 举个例子来说，
手征对称性要求介子三重态 ρ(770) 与 a1(1260) 互为对称伙伴 (请读者自行查验这两组介子的量子数)，
但实际上这两者的质量分别约为 775 MeV 和 1230 MeV[注十]， 相差悬殊 (作为对比，
同位旋伙伴的质量差通常都在几个 MeV 以下)， 连近似的对称性也不存在。
初看起来， 事情似乎出了麻烦， 但物理学家们却从这一麻烦中找到了一条探究低能量子色动力学的捷径。
正所谓 “山重水复疑无路， 柳暗花明又一村”。
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二零零六年十二月三十日写于纽约
二零零七年一月一日发表于本站
二零一四年十一月十七日最新修订
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